1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 ... 14 Ім'я файлу: linalg2008.pdf почему в случае эрмитовых пространств эта операция (перехода к сопряженному оператору) не является линейным оператором?Розширення: pdf Розмір: 612кб. Дата: 12.05.2022 скачати Пов'язані файли: загальна алгебра.pdf Определение 4.1.7 Оператор f называется самосопряженным (или симметрическим), если f ∗ = f . Оператор f называется кососимметрическим, если f ∗ = −f . Заметим, что для матриц операторов будут выполнены эти же свойства, что и для операторов, т.е. матрица симметрического оператора является симметрической (в вещественном случае), матрица кососимметрического оператора является кососимметрической и т.д. Лемма 4.1.8 Любой оператор единственным образом представляется в виде суммы симметрического и кососимметрического операторов. Доказательство. Разложение нужного вида дает формула f = 1 2 (f + f ∗ ) + 1 2 (f − f ∗ ), первое слагаемое которой — симметрический оператор, а второе — кососимметрический. Единственность следует из того, что если оператор одновременно симметрический и кососимметрический, то он равен нулю. ¤ Лемма 4.1.9 Пусть λ — собственное значение самосопряженного оператора. Тогда λ ∈ R. Доказательство. Ясно, что содержательной эта лемма является лишь в эрмитовом случае, в котором мы ее и будем доказывать. Пусть v — соответствующий собственный вектор, f (v) = λv. Тогда λ(v, v) = (λv, v) = (f (v), v) = (v, f ∗ (v)) = (v, f (v)) = (v, λv) = λ(v, v). Поскольку v 6= 0, λ = λ. ¤ Лемма 4.1.10 Пусть λ — собственное значение кососимметрического оператора. Тогда в евклидовом случае λ = 0, а в эрмитовом — λ чисто мнимое, λ ∈ iR. Доказательство. Доказательство аналогично предыдущей лемме. В евклидовом случае λ(v, v) = (λv, v) = (f (v), v) = (v, f ∗ (v)) = −(v, f (v)) = −(v, λv) = −λ(v, v), откуда λ = −λ. В эрмитовом случае λ(v, v) = (λv, v) = (f (v), v) = (v, f ∗ (v)) = −(v, f (v)) = −(v, λv) = −λ(v, v), откуда λ = −λ. ¤ Лемма 4.1.11 Пусть λ 1 , λ 2 — различные собственные значения самосопряженного или кососимметрического оператора, а v 1 , v 2 — соответствующие собственные значения. Тогда v 1 ⊥ v 2 . Доказательство. λ 1 (v 1 , v 2 ) = (λ 1 v 1 , v 2 ) = (f (v 1 ), v 2 ) = (v 1 , f ∗ (v 2 )) = ±(v 1 , f (v 2 )) = ±(v 1 , λ 2 v 2 ) = ±λ 2 (v 1 , v 2 ), т.е. (v 1 , v 2 )(±λ 2 − λ 1 ) = 0. Рассмотрим второй сомножитель: ±λ 2 − λ 1 . Если f самосопряжен, то собственные значения вещественны и знак — "плюс", т.е. λ 1 − λ 2 ; если f кососимметричен, то собственные значения число мнимы и знак — "минус", т.е. −λ 1 + λ 2 . В обоих случаях это выражение отлично от нуля, следовательно, нулю равен первый сомножитель, (v 1 , v 2 ) = 0. ¤ Лемма 4.1.12 Если L — инвариантное подпространство относительно самосопряженного или кососимметрического оператора f , то L ⊥ также будет инвариантно относительно f . Доказательство. Очевидно, т.к. L ⊥ инвариантно относительно f ∗ = ±f . ¤ 35 4.2 Канонический вид матрицы самосопряженного оператора Теорема 4.2.1 Для любого самосопряженного оператора f : V → V существует ортонормированный базис, в котором его матрица имеет диагональный вид с вещественными числами на диагонали. Указанный канонический вид матрицы самосопряженного оператора единственен с точностью до перестановки диагональных элементов. Доказательство. Проведем доказательство теоремы по индукции по размерности пространства. 1) Пусть dim V = 1. Очевидно, A f = (a) — диагональная матрица. В случае поля комплексных чисел, a будет вещественным числом, т.к. a = a. 2) Допустим, что теорема доказана для dim V 6 n, докажем ее для dim V = n + 1. Сначала разберем случай эрмитова пространства. Пусть v — собственный вектор оператора f , L = hvi, тогда V = L ⊕ L ⊥ , причем L и L ⊥ оба инвариантны относительно f , тогда матрица оператора f имеет вид A f = µ a 0 0 A f 0 ¶ , где ограничение f 0 оператора f на L ⊥ тоже самосопряжено, следовательно, по предположению индукции, его можно привести к искомому виду. В итоге матрица A f будет диагональной, причем, т.к. a = a, на диагонали будут вещественные числа. Теперь перейдем к случаю евклидова пространства. Мы знаем, что у любого оператора над полем вещественных чисел существует либо одномерное, либо двумерное инвариантное подпространство. Если у этого оператора есть хотя бы одно одномерное инвариантное подпространство, то можно действовать аналогично предыдущему случаю. Если же у этого оператора имеются лишь двумерные инвариантные подпространства, то его матрица имеет вид A f = a 11 a 12 a 21 a 22 0 0 A f 0 . По предположению индукции матрица ограничения f 0 на ортогональное дополнение к инвариантному подпространству имеет искомый вид. Осталось лишь разобраться с двумерной клеткой A = µ a 11 a 12 a 21 a 22 ¶ . Т.к. A t = A, то a 21 = a 12 . Для дальнейшего доказательства нам потребуется Лемма 4.2.2 У двумерной симметричной матрицы характеристический многочлен имеет вещественные корни. Доказательство. det µ a 11 − t a 12 a 21 a 22 − t ¶ = t 2 − (a 11 + a 22 )t + a 11 a 22 − a 2 12 . Дискриминант этого многочлена равен D = (a 11 + a 22 ) 2 − 4(a 11 a 22 − a 2 12 ) = (a 11 − a 22 ) 2 + 4a 2 12 > 0. ¤ Пусть λ 1 , λ 2 — собственные числа матрицы A. Тогда в базисе, составленным из собственных векторов, она имеет вид A = µ λ 1 0 0 λ 2 ¶ . Если λ 1 = λ 2 , то мы всегда можем выбрать два ортонормированных собственных вектора в качестве базиса двумерного пространства. Если же λ 1 6= λ 2 , то отвечающие м собственные векторы уже автоматически ортогональны друг другу. Доказательство существования канонического вида закончено. Единственность следует из того, что на диагонали там стоят корни характеристического многочлена с учетом их кратности. ¤ 4.3 Канонический вид матрицы кососимметрического оператора Теорема 4.3.1 У любого кососимметрического оператора f : V → V в эрмитовом пространстве V существует ортонормированный базис, в котором его матрица A f имеет диагональный вид с чисто мнимыми числами на диагонали. 36 Доказательство. Мы знаем, что если L ⊂ V инвариантно относительно f , то и L ⊥ будет инвариантно относительно f . Следовательно матрицу оператора f можно привести к диагональному виду (таким же способом, каким мы делали это ранее — по индукции, соответствующий базис будет ортонормированным), A f = λ 1 0 0 λ n . ¤ Теорема 4.3.2 У любого кососимметрического оператора f : V → V в евклидовом пространстве существует ортонормированный базис, в котором матрица A f имеет блочно- диагональный вид, причем все блоки либо одномерные (равные нулю), либо двумерные, имеющие вид µ 0 a −a 0 ¶ , a ∈ R. Доказательство. Если у оператора f имеется одномерное инвариантное подпространство, то доказательство в точности совпадает с эрмитовым случаем, поэтому остается рассмотреть случай, когда можно выделить двумерное инвариантное подпространство L ⊂ V . При этом его ортогональное дополнение L ⊥ также инвариантно, и по предположению индукции можно считать, что матрица ограничения оператора f на L ⊥ уже имеет требуемый вид. Рассмотрим матрицу ограничения f на L в произвольном ортонормированном базисе двумерного подпространства L: это двумерная матрица, причем, в силу косой симметрии, на ее диагонали стоят нули, а вне диагонали — противоположные по знаку числа. Единственность канонического вида матриц кососимметрических операторов с точностью до перестановки блоков также следует из того, что эти блоки определяются характеристическим многочленом оператора. ¤ 4.4 Изометрии Определение 4.4.1 Линейный оператор f : V → V называется изометрией, если |f (a)| = |a| для любого вектора a ∈ V (т.е. если он сохраняет длины векторов). Утверждение 4.4.2 Оператор f является изометрией тогда и только тогда, когда он сохраняет скалярное произведение. Доказательство. Если f сохраняет скалярное произведение, то он, в частности, сохраняет и длины векторов. Остается проверить обратное утверждение. Пусть f сохраняет длины векторов (т.е. изометрия). 1) В случае, когда пространство V евклидово, возьмем два произвольных вектора a, b ∈ V , тогда (a+b, a+b) = (a, a)+(b, b)+2(a, b), откуда (a, b) = 1 2 ((a+b, a+b)−(a, a)−(b, b)), следовательно, оператор f сохраняет скалярное произведение. 2) Рассмотрим теперь случай, когда пространство V эрмитово. Тогда (a + b, a + b) = (a, a) + (b, b) + (a, b) + (a, b) = (a, a) + (b, b) + 2 Re(a, b), откуда Re(a, b) = 1 2 ((a + b, a + b) − (a, a) − (b, b)), следовательно, вещественная часть скалярного произведения сохраняется. Взяв вектор ib вместо b, получаем (a + ib, a + ib) = (a, a) + (ib, ib) + (a, ib) + (ib, a) = (a, a) + (b, b) + i(a, b) − i(b, a) = = (a, a) + (b, b) + i(a, b) − i(a, b) = (a, a) + (b, b) − 2 Im(a, b), следовательно мнимая часть скалярного произведения также выражается через длины векторов, Im(a, b) = − 1 2 ((a + ib, a + ib) − (a, a) − (b, b)) и, значит, тоже сохраняется. ¤ Лемма 4.4.3 Следующие три утверждения эквивалентны: 1) оператор f сохраняет скалярное произведение; 2) оператор f переводит некоторый ортонормированный базис в ортонормированный; 3) оператор f переводит произвольный ортонормированный базис в ортонормированный; 4) в любом ортонормированном базисе матрица A f оператора f обладает свойством A t f A f = E. 37 Доказательство. 1) ⇒ 3) очевидно, т.к. (f (a i ), f (a j )) = (a i , a j ) = δ ij 2) ⇒ 1). Пусть a 1 , . . . , a n — ортонормированный базис, b i = f (a i ), и b 1 , . . . , b n — также ортонормированный базис. Возьмем произвольные векторы x = x i a i и y = y i a i . Тогда f (x) = x i b i , f (y) = y i b i , и (f (x), f (y)) = (x i b i , y j b j ) = x i (b i , b j )y j = x i (a i , a j )y j = (x, y), значит, f сохраняет скалярное произведение. Таким образом, первые три условия эквивалентны (3) ⇒ 2) — очевидно). Покажем, что 3) и 4) эквивалентны. 3) ⇒ 4). Возьмем ортонормированный базис a 1 , . . . , a n , тогда G(f (a 1 ), . . . , f (a n )) | {z } =E = A t f G(a 1 , . . . , a n ) | {z } =E A f , т.е. A t f A f = E. 4) ⇒ 3). Для любого ортонормированного базиса a 1 , . . . , a n имеем G(f (a 1 ), . . . , f (a n )) = A t f G(a 1 , . . . , a n ) | {z } =E A f , значит, A t f A f = E, следовательно, векторы f (a 1 ), . . . , f (a n ) также ортонормированны. ¤ 4.5 Ортогональные и унитарные операторы Определение 4.5.1 Оператор, сохраняющий скалярное произведение в евклидовых пространствах называется ортогональным, в эрмитовых пространствах — унитарным. Лемма 4.5.2 Пусть оператор f действует в евклидовом или эрмитовом пространстве V , а L ⊂ V — инвариантное подпространство. Если f сохраняет скалярное произведение, то L ⊥ тоже инвариантно. Доказательство. Возьмем произвольный вектор a ∈ L ⊥ ; надо доказать, что f (a) ∈ L ⊥ , т.е., что (f (a), v) = 0 для любого v ∈ V . Мы знаем, что f (L) ⊆ L, но, поскольку ортонормированный базис переходит в ортонормированный базис, то dim f (L) = dim L, следовательно f (L) = L. Тогда найдется такой вектор w ∈ L, что v = f (w), и тогда (f (a), v) = (f (a), f (w)) = (a, w) = 0, что и требовалось доказать. ¤ Лемма 4.5.3 Если f — унитарный оператор, то все его собственные значения по модулю равны 1, если же f — ортогональный, то все его собственные значения равны ±1. Доказательство. Пусть λ — собственное значение, тогда для собственного вектора v выполнено равенство f (v) = λv. Т.к. оператор сохраняет скалярное произведение, то (v, v) = (f (v), f (v)) = (λv, λv) = λλ(v, v) = |λ| 2 (v, v), а т.к. v 6= 0, то (v, v) 6= 0, следовательно, |λ| 2 = 1, т.е. |λ| = 1. Если же оператор f ортогональный, то будем иметь (v, v) = λ 2 (v, v) с вещественным λ, следовательно, λ = ±1. ¤ Лемма 4.5.4 Если f — унитарный оператор, то его собственные вектора, отвечающие различным собственным значениям, взаимно ортогональны. Доказательство. Пусть λ 1 6= λ 2 , и f (v 1 ) = λ 1 v 1 , f (v 2 ) = λ 2 v 2 (v 1 и v 2 — собственные вектора). Тогда (v 1 , v 2 ) = (f (v 1 ), f (v 2 )) = (λ 1 v 1 , λ 2 v 2 ) = λ 1 λ 2 (v 1 , v 2 ), следовательно, либо (v 1 , v 2 ) = 0, т.е. v 1 ⊥ v 2 , либо λ 1 λ 2 = 1. Но во втором случае, поскольку |λ 1 | = |λ 2 | = 1, имеем λ −1 1 = λ 1 , поэтому λ 1 λ 2 = λ −1 1 λ 2 = 1, откуда следует, что λ 1 = λ 2 , что невозможно по предположению. Следовательно, векторы v 1 и v 2 ортогональны. ¤ Аналогичное утверждение верно и для ортогональных операторов, но у ортогонального оператора может быть не более двух различных собственных значений. 38 |