Якщо говорити про шлях від фундаментальних наукових ідей, заснованих на складних теоретичних поняттях, до винаходів, революціонізують техніку і промисловість, то для фізики напівпровідників цей шлях, мабуть, найбільш коротким. Найяскравіші приклади таких перетворень у техніці, які якісно підняли рівень життя людей, - винахід транзисторів, подальший розвиток напівпровідникової електроніки і створення комп'ютерів у другій половині XX ст. Комп'ютеризація кардинально змінила характер високо технологічних виробництв, організацію праці на всіх рівнях управління, стала основою сучасних засобів зв'язку.
Схожі за своєю значимістю перспективи виникли в тій галузі фізики напівпровідників, яка вивчає люмінесценцію - випромінювальну рекомбінацію електронів і дірок. Це явище дозволило створити напівпровідникові джерела світла - світлодіоди і інжекційні лазери.
Перші відкриття тут були зроблені в нашій країні ще в 1923 р. О. В. Лосєвим, що працював в Ленінградському фізико-технічному інституті і Нижегородської радіотехнічної лабораторії. Лосєв писав: "У кристалів карборунда (напівпрозорих) можна спостерігати (в місці контакту) зеленувате світіння при струмі через контакт всього 0.4 мА ... Світний детектор може бути придатний у якості світлового реле як безинертний джерело світла" [1].
Однак реалізовані на практиці ці ідеї були лише в 60-70-ті роки, після виявлення ефективної люмінесценції напівпровідникових сполук типу AIIIBV - фосфіду і арсеніду галію і їхніх твердих розчинів. У підсумку на їх основі були створені світлодіоди і таким чином закладений фундамент нової галузі техніки - оптоелектроніки [2].
Радянські вчені внесли в розвиток даної галузі істотний внесок. Ж. І. Алфьоров (академік, директор Фізико-технічного інституту ім.А.Ф.Іоффе, лауреат Ленінської премії) отримав золоту медаль Американського фізичного товариства за дослідження гетероструктур на основі Ga1-xAlxAs ще в 70-х роках. У 2000 р., коли стало ясно, яке велике значення цих робіт для розвитку науки і техніки, наскільки важливі їх практичні застосування для людства, йому була присуджена Нобелівська премія [3, 4].
На рубежі 90-х років наша промисловість випускала більше 100 млн світлодіодів на рік; світова - десятки мільярдів. Діоди знайшли застосування у передачі та візуалізації інформації: у світлових індикаторах, табло, у приладових панелях автомобілів і літаків, у рекламних екранах. Ефективність випромінювача світла характеризується відношенням світлового потоку (у люменах) до споживаної електричної потужності (у ВАТ). Ця величина, яка називається світловіддачею, для світлодіодів з матеріалів типу AIIIBV стала більше, ніж у ламп розжарювання в усіх основних кольорах видимого діапазону [5].
Світловіддача приладів на основі гетероструктур з активними шарами InGaN і AlInGaP на довжинах хвиль, що відповідають максимуму випромінювання. Стрілки праворуч показують світловіддачу вакуумних і газонаповнених ламп; крива - спектральну чутливість ока (крива видности).
Дуже приваблива ідея використовувати світлодіоди для звичайного освітлення, оскільки поєднання їх з люмінофорами дозволяє отримати білий світ. Споживання електроенергії в них менше, ніж у звичайних ламп, крім того, вони довговічніші, надійніше і безпечніше і ламп розжарювання, і люмінесцентних. Американська програма досліджень, розробок і промислового випуску світловипромінюючих приладів і пристроїв з їх використанням, розрахована до 2010 р., передбачає в результаті отримати економію такої кількості електроенергії, яку виробляють 100 атомних електростанцій.
Як влаштований і працює світлодіод?
Світлодіод - це напівпровідниковий прилад з двома контактами, що перетворює енергію електричного струму у світлову. Наприклад, якщо в зразку створений pn перехід, тобто межа між областями з діркової (p-) і електронній (n-) провідністю, то при позитивній полярності зовнішнього джерела струму на контакті до p-області (і негативною - на контакті до n-області) потенційний бар'єр в pn переході знижується і електрони з n-області інжектуються в р-область, а дірки з p-області - в n-область.
Інжектованих електрони і дірки рекомбінують, передаючи свою енергію або квантам світла hn (випромінювальна рекомбінація), або, через дефекти і домішки, - тепловим коливанням решітки (безвипромінювальної рекомбінація). Імовірність випромінювальної рекомбінації пропорційна концентрації електронно-діркових пар, тому поряд з підвищенням концентрацій основних носіїв у p-і n-областях бажано зменшувати товщину активної області, в якій йде рекомбінація. Але в звичайних pn переходах ця товщина не може бути менше дифузійної довжини - середньої відстані, на яке дифундують інжектованих носіїв заряду, поки не рекомбінують.
Енергетична діаграма звичайного (гомогенного) pn переходу в напівпровіднику при прямому зміщенні U. Чорними стрілками показана інжекція електронів і дірок; кольоровими - рекомбінація електрона і дірки. У відсутність зміщення (U = 0) рівень Фермі (штрихові прямі) однаковий у всьому переході Fp = Fn, і бар'єри для основних носіїв вище, ніж при прямому включенні pn переходу, коли рівні розсуваються на величину eU = Fn - Fp.
Завдання обмеження активної області рекомбінації вирішена в кінці 60-х років Алфьоровим і його співробітниками. Були запропоновані і практично виготовлені гетероструктури, спочатку на основі GaAs та його твердих розчинів типу AlGaAs, а потім і на основі інших напівпровідникових сполук [3, 4]. У гетероструктурах товщина активної області рекомбінації може бути багато менше дифузійної довжини.
Розглянемо енергетичну діаграму гетероструктури, у якій між зовнішніми p-і n-областями напівпровідника з великими величинами ширини забороненої зони Eg2, Eg3 розташований тонкий шар з меншою шириною Eg1. Товщину цього шару d можна зробити дуже малою, порядку сотень або навіть десятків атомних шарів. Крім потенційного бар'єру звичайного pn переходу на гетерогранице шару утворюються потенційні бар'єри для електронів DEc і дірок DEv. Якщо прикласти до переходу пряме зміщення, виникне інжекція електронів і дірок з обох сторін у вузькозонних шар. Електрони будуть прагнути зайняти положення з найменшою енергією, спускаючись на дно потенційної ями в шарі, дірки кинуться вгору - до краю валентної зони в шарі, де мінімальні їх енергії.
Широкозонна зовнішні частини гетеропереходу можна сильно легувати з обох сторін, домагаючись великих концентрацій в них рівноважних носіїв. І тоді, навіть не легіруя активну вузькозонних область домішками, вдається досягти при інжекції значних концентрацій нерівноважних електронно-діркових пар в шарі. Відмова від легування активної області принципово важливий, оскільки атоми домішки, як уже говорилося, можуть служити центрами безвипромінювальної рекомбінації. Потрапивши в яму, інжектованих електронів наштовхуються на потенційний бар'єр DEc, дірки - на бар'єр DEv, тому й ті, і інші перестають дифундувати далі і рекомбінують в тонкому активному шарі з випусканням фотонів.
Задачник для конструктора
Підсумуємо: щоб досягти максимальної ефективності випромінювання світла, необхідно виконати наступні умови [6]. При оптичних переходах електронів із зони провідності напівпровідника в валентну повинен дотримуватися закон збереження енергії. Тому ширина забороненої зони Eg в активній області діода повинна бути близька до потрібної енергії квантів випромінювання. Одночасно повинен дотримуватися закон збереження імпульсу. Точніше - квазі-імпульсу, так як електрон (і дірка) в кристалі вже не вільна частка - він рухається в полі періодично упорядкованих іонних кістяків, являючи собою фактично збуджений стан твердого тіла. Рух цих збуджень (електронних і діркових) дуже нагадує вільне розповсюдження заряджених частинок, тому їх називають квазічастинками. І енергії e окремих квазічастинок пов'язані з їх квазіімпульсах p так само, як у вільних: e = p2/2m, тільки замість маси електрона m0 ~ 10-30 кг фігурують ефективні маси mn, mp електронів і дірок в даному напівпровіднику, які за величиною можуть значно відрізнятися від маси електрона.
Енергетична діаграма pn гетероструктури типу InGaN / AlGaN / GaN при прямому зміщенні U. Чорними стрілками показана інжекція електронів і дірок в активну область pn гетероструктури. Потрапляючи у вузькі і досить глибокі ями, електрони і дірки опиняються у них. Якщо активний шар (з вузькою забороненою зоною Eg1) містить малу кількість дефектів, електронно-діркові пари рекомбінують з випромінюванням кванта Eg1 (кольорова стрілка).
Імпульс Pф, що буря випромінювання фотонів, пренебрежимо малий у порівнянні з квазіімпульсах рекомбінує квазічастинок. У самому справі, для фотона Pф = Eg / c, для електрона при рекомбінації p =? 2mnEg; їх ставлення <<1. Тому при випромінювальної рекомбінації квазіімпульс електронів не змінюється, а це можливо тільки у прямозонних напівпровідників, у яких максимум валентної зони і мінімум зони провідності розташовуються в просторі квазіімпульс в центрі зони Брілюена (області однозначного завдання квазі-імпульсу в кристалі). Крім того, кристал напівпровідника повинен бути по можливості бездефектних, як і кордони між різними верствами, оскільки дефекти на них (дислокації, наприклад) теж породжують безвипромінювальної рекомбінацію. Тому особливої уваги потребує підбір пар матеріалів з точки зору узгодження параметрів їхніх елементарних осередків - на кордоні неузгоджених решіток виникне багато дислокацій. Роботи групи Алфьорова показали, що в гетероструктурах з'єднань типу AIIIBV можуть бути створені практично ідеальні кордону [4, 7].
Наскільки успішно вдалося вирішити всі ці завдання, можна судити за значеннями ряду параметрів. Про ймовірність випромінювальної рекомбінації в вузькозонних шарі говорить внутрішній квантовий вихід випромінювання hi (число випромінюваних фотонів на одну електронно-дірковий пару). У гетероструктурах величина hi може бути близька до 100%. Для практики, проте, важливіше зовнішній квантовий вихід випромінювання he - відношення числа випромінюваних в зовнішнє середовище квантів світла до числа електронно-діркових пар, що перетинають pn перехід. Він характеризує перетворення електричної енергії в світлову і, крім внутрішнього квантового виходу (hi), враховує коефіцієнт інжекції пар в активну область (g) і коефіцієнт виведення світла в зовнішнє середовище (ho): he = ghiho.
Залежність енергії електронів від квазі-імпульсу для прямозонних напівпровідників. Стрілкою показаний перехід електронів із зони провідності у валентну, що супроводжується випромінюванням кванта.
Коефіцієнт корисної дії светоизлучающего приладу обмежується ще й втратами на джоулево тепло, тому опір всіх областей структури і омічних контактів на висновках має бути малим. Сприйняття ж випромінювання людиною, око якого по-різному сприймає різні ділянки оптичного спектру (відповідно до кривої видности), висуває свої вимоги до світлових і спектральним характеристикам випромінювачів.
Випромінювані світлові кванти повинні виходити в навколишнє середовище в заданому тілесному куті з мінімальним їх поглинанням всередині приладу. Малі розміри напівпровідникових світлодіодів відрізняють їх від ламп розжарювання, на противагу лампам діод - майже точкове джерело світла з площею кристала (0.25x0.25) - (0.5x0.5) мм2.
Кристал покривається опуклим або плоским пластмасовим ковпачком розмірами 3-10 мм. Показник заломлення пластмаси вибирається так, щоб збільшити коефіцієнт виводу випромінювання ho. Конструкція ковпачка забезпечує фокусування випромінювання в потрібному тілесному куті 5-45 °. Тримач кристала відводить тепло від активної області.
Працюючи, одиночний світлодіод споживає дуже невелику енергію: при напрузі 2-4 В і струмі 10-30 мА, електрична потужність варіює від 20 до 120 мВт. При ККД в 5-25% у вигляді світла випромінюється 1-30 мВт (сила світла 1-30 кд). Для порівняння - мініатюрна лампа розжарювання працює при напрузі близько 12 В і струмі 50-100 мА. Для отримання великих світлових потоків десятки і сотні світлодіодів об'єднують у світлові панелі. Можливість фокусування випромінювання в кожному елементі дозволяє створювати світлові панелі з направленим випромінюванням.
Конструкція (ліворуч) і зовнішній вигляд світлодіодів.
Заміна ламп розжарювання діодами особливо ефективна в кольоровій світлосигнальної апаратури. Лампи повинні мати кольорові фільтри, що зменшує ККД - частина випромінювання поглинається фільтрами. Колір оптичного випромінювання напівпровідникових приладів задається енергією квантів у вузькій області спектра, фільтри їм не потрібні. На колірної діаграмі показано, як з "чистих" квітів, розташованих на зовнішньому підковоподібної контурі, можна отримати будь-який змішаний. Центр діаграми відповідає білому кольору, на краях відзначені гуртки для різних діодів.
Колірний графік Міжнародної комісії по освітленню. У центрі - область білого кольору, пересічна дугою, відповідної кольором чорного тіла при різних температурах. Гуртками відзначені колірні координати різних світлодіодів.
У ході розробок світлодіодів за останні десятиліття перераховані вище складні умови виконувалися послідовно для різних довжин хвиль, і ось з якими результатами. Червоні діоди на основі твердих розчинів арсенидів галію-алюмінію AlxGa1-xAs досягли зовнішнього квантового виходу випромінювання he більше 15%. Діоди з фосфіду галію GaP, що світяться жовтувато-зеленим кольором, мають he ~ 0.1%, але близькість спектру випромінювання до максимуму чутливості ока (l = 555 нм) забезпечила їм у 70-90-х роках широке застосування. ККД промислових зразків червоних, оранжево-жовтих і жовто-зелених світлодіодів на основі гетероструктур з твердих розчинів InyAlxGa1-x-yP були доведені до кінця 90-х років до he = 25-55% [5].
Світлодіоди на відміну від лазерів - джерела спонтанного випромінювання, їх спектральні "лінії" мають помітну ширину: на рівні половини максимальної інтенсивності вона складає 20-50 нм, що відповідає середній теплової енергії електронів.
А ось ефективні світлодіоди для зеленувато-блакитний, блакитний, синій і фіолетовою частин спектра були створені тільки в 90-і роки. Зробити їх можна на основі напівпровідників з великою шириною забороненої зони: карбіду кремнію SiC, сполук групи AIIBVI, нітридів групи AIIIBV. У випромінювачів на основі ZnSe (AIIBVI) великий квантовий вихід, але вони недовговічні і мають велике електричний опір. У карбід-кремнієвих випромінювачів дуже малий ККД, оскільки SiC - Непрямозонні напівпровідник.
В останні роки був зроблений справжній прорив у розробках блакитних і зелених світлодіодів. У приладах на основі нітриду галію і його твердих розчинів GaN, InxGa1-xN, AlxGa1-xN зовнішній квантовий вихід збільшений до he = 9-16% [8-10]. Світловіддача діодних випромінювачів з різних матеріалів для всіх основних квітів перевищила світловіддачу ламп розжарювання. Діоди стали приладами і оптоелектроніки, і світлотехніки.
Чудовий нітрид
Нітрид галію GaN, представник группиAIIIBV, на відміну від кубічних кристалів GaAs, InP, AlAs кристалізується в гексагональній решітці типу вюрциту (постійні решітки a = 3.18 А, с = 5.18 А) і має ширину забороненої зони Eg = 3.5 еВ. Вирощування монокристалів цього напівпровідника непросте завдання, тому що температура плавлення GaN ~ 2000 ° С, а рівноважний тиск парів азоту має бути 40 атм.
GaN - прямозонні напівпровідник; нелегіровані кристали GaN мають велику концентрацію донорів, що обумовлюють провідність n-типу і концентрацію електронів n = 1018-1019 см-3 [11].
Кристали аналогічних сполук - нітридів алюмінію та індію AlN і InN - також гексагональні з сильно розрізняються постійними решіток (a = 3.11, 3.54А і з = 4.98, 5.70А); це - прямозонні напівпровідники з Eg = 6.5 і 1.8 еВ відповідно. Бінарні сполуки допускають утворення потрійних твердих розчинів Ga1-xInxN, Ga1-xAlxN. У ряді Ga1-xInxN можна так підібрати параметр х, що енергія Eg буде відповідати фіолетовою, блакитний чи зеленої області спектра.
Ще в 70-х роках група Ж. Панкова з лабораторії компанії IBM створила фіолетові та блакитні діоди на основі епітаксійних плівок GaN. Квантовий вихід був достатній для практики (частки%), але термін їхньої служби був обмежений. В р-області pn переходу концентрація дірок була мала, і опір діодів виявилося занадто великим, вони досить швидко перегрівалися і виходили з ладу.
На початку 80-х років Г. В. Сапарін і М. В. Чукічев в Московському державному університеті ім.М.В.Ломоносова виявили, що після дії електронного пучка зразок GaN, легований Zn, локально стає яскравим люмінофором. Були запропоновані пристрої оптичної пам'яті з просторовим дозволом 1-10 мкм. Але причину яскравого світіння - активацію акцепторів Zn під впливом пучка електронів - тоді зрозуміти не вдалося.
Цю причину розкрили І. Акасака і Х. Амано з Нагойском університету [10]. Справа виявилася в тому, що домішкові атоми Zn при зростанні кристала реагували з неминуче присутніми атомами водню, утворювали нейтральний комплекс Zn-H + і переставали працювати акцепторами. Обробка електронним пучком руйнувала зв'язку Zn-H + і повертала атомам Zn акцепторних роль. Зрозумівши це, японські вчені зробили принциповий крок у створенні pn переходів з GaN. Для аналогічного акцептора - Mg - було показано, що обробкою скануючим електронним пучком можна р-шар GaN з домішкою Mg зробити яскраво люмінесцує, що має більшу концентрацію дірок, яка необхідна для ефективної інжекції дірок у pn перехід. Автори заявили патент на ефективне легування GaN р-типу.
У 1989 р. Ш. Накамура (компанія "Нічія Кемікал") почав дослідження плівок нітридів елементів III групи, вирощених методом газової епітаксії з металоорганічних сполук. Він пішов далі Акасака - замінив обробку електронним пучком нагріванням в атмосфері N2. Водень взаємодіяв з азотом, утворюючи NH3, і не перешкоджав атомам Mg працювати акцепторами. Підібраними режимами легування та термообробки були отримані ефективно інжектується шари р-типу з великою концентрацією дірок у GaN-гетероструктурах [8, 9]. У технології були враховані особливості легування домішками Mg та Zn. Були вирощені при порівняно низьких температурах структури GaN/Ga1-yAlyN, GaN/Ga1-xInxN, Ga1-xInxN/Ga1-yAlyN з товщиною активних верств до 10-2 нм і шорсткістю гетерограниц порядку одного атомного шару [8, 9]. Спочатку були створені світлодіоди з подвійних етероструктур Ga1-xInxN/Ga1-yAlyN з активним шаром Ga1-xInxN: Zn. Максимуми блакитного та зеленого світла з яркостями 1 і 2 кд припадали на 460 і 520 нм, а зовнішній квантовий вихід склав 3 і 2%.
Спектри електролюмінесценції світлодіодів на основі гетероструктур InGaN / AlGaN / GaN (суцільні лінії) і AlInGaP / GaP (штрихові). Видно, що вони перекривають всю область видимого спектру.
Світять квантові ями
На наступному етапі розробок перейшли до багатошарових гетероструктурах GaN / / Ga1-xInxN з нелегований активним шаром Ga1-xInxN товщиною до 2-3 нм. Фізичні принципи, раніше використані при створенні приладів на основі GaAs/Ga1-xAlxAs і GaAs/InxAlyGa1-x-yP, послужили стосовно до нових структурам [8-10].
У надтонких шарах позначаються ефекти розмірного квантування - залежності енергетичного спектра електронів і дірок від товщини шару, коли остання порівнянна з довжиною хвилі де Бройля. Таким чином, відкрилася можливість регулювати колір світіння, змінюючи не склад напівпровідника, а товщину потенційної ями, званої в цих умовах квантової.
Було дуже важливо також розробити технологію вирощування нових структур, забезпечуючи на кордонах мінімальне число дефектів. Допомогло те, що в надтонких шарах невідповідність параметрів грати в певних випадках викликає на гетерогранице лише пружну деформацію розтягування або стиснення. А чисто пружна деформація не супроводжується утворенням дислокацій і дефектів - центрів безвипромінювальної рекомбінації.
Структура світлодіода з множинними квантовими ямами представляє собою досить складний "пиріг". На сапфірової підкладці, після буферного шару AlN (товщиною 30 нм), вирощений щодо товстий (4 мкм) шар n-GaN: Si. Потім йде активний нелегований шар, що складається з п'яти чергуються квантових ям InxGa1-xN (3-4 нм) і бар'єрів GaN (4-5 нм). Ефективна ширина забороненої зони квантових ям InxGa1-xN відповідає випромінюванню від блакитний до жовтої області (450-580 нм), якщо склад активного шару змінюється в межах x = 0.2-0.4; вона залежить і від товщини d. Розташований вище бар'єрний широкозонних шар p-Al0.1Ga0.9N: Mg (100 нм) інжектується дірки і узгодить грати з гратами верхнього шару p-GaN: Mg (0.5 мкм), на який нанесено металевий контакт Ni-Au. Другий металевий контакт (Ti-Al) з нижнім шаром n-GaN створюється після стравлювання частини структури.
Схема світлодіода на основі гетероструктур типу InGaN / AlGaN / GaN з множинними квантовими ямами.
Світло в будинку і на вулиці
У 1999 р. компанії "Нічія Кемікал", "Тойода Госей", "Хьюлетт-Пакард", "Кріі" випускали по кілька десятків мільйонів блакитних і зелених світлодіодів на місяць. У липні 1999 р. Накамура повідомив, що світловіддача цих приладів досягає 60 лм / Вт, а потужність жовтих на основі InGaN - 6 мВт [8]. Якщо блакитний діод покрити жовтим люмінофором, в якому світло збуджується блакитним випромінюванням, то додавання кольорів дає біле світіння, як це видно з колірної діаграми на стор.43. Білі світлодіоди випускають "Нічія" і "Осрам"; поки їх світловіддача менше, ніж ламп розжарювання, але в проектах розробок на найближчі роки стоїть мета вивести білі напівпровідникові джерела світла вперед.
Приклади масового застосування світлодіодів можна знайти вже всюди. На перехрестях Москви до 850-річного ювілею міста було встановлено 1000 світлодіодних світлофорів; для зеленого світла застосовані елементи на основі нітридів. Зроблено перші світлодіодні залізничні світлофори з вузькою спрямованістю випромінювання. На одному з хмарочосів Нью-Йорка, на Таймс-Сквер, встановлений повнокольоровий світлодіодний екран площею кілька квадратних метрів, змонтований з 16 млн елементів; в Москві перший екран (менших розмірів) почав працювати на Манежній площі. Проектуються телевізори з екранами більше 70 см по діагоналі, в яких кожна з 100 тис. світяться точок, які формують зображення, зроблена зі світлодіодів трьох кольорів - синього, зеленого і червоного.
Компанія "Осрам-Оптосемікондакторс", спеціально організована двома промисловими гігантами "Осрам" і "Сіменс" для виробництва світлодіодів, продемонструвала службове приміщення з плафоном на стелі з 14 тис. блакитних, зелених, жовтих, червоних і білих світлодіодів. Режим роботи встановлюється процесором, тому простим вибором струму легко задати освітлення того чи іншого типу від теплого, близького до світла ламп розжарювання, до холодного, як у люмінесцентних ламп. Випромінювання світлодіодів в плафоні сфокусовано так, що світло йде вниз, не розсіюючись до стін. Світлодіоди знайдуть застосування і в декоративному освітленні архітектурних деталей, як це вже здійснено в Дуйсбурзі (Німеччина), при висвітленні мосту напівпровідниковими світильниками, змонтованими в стовпах огорожі.
Виробництво світлодіодів на основі нітридів за останні п'ять років випередило всі найоптимістичніші прогнози на 20-30%. Прибутки виробляють компаній в 1999 р. склали 420 млн амер. дол і плануються на позначці 4.5 млрд у 2009 р.
Розробка напівпровідникових випромінювачів ще раз показала, що наука про напівпровідників далеко не вичерпана. Нобелівська премія Ж. І. Алфьорову і Г. Кремеру - це визнання важливості досліджень гетеропереходів для сьогодення і майбутнього, досліджень, які породжують техніку, кардинально поліпшує наше життя.
Література1. Лосєв О.В. Біля витоків напівпровідникової техніки: Вибрані праці. Л., 1972.
2. Коган Л.М. Напівпровідникові світловипромінюючі діоди. М., 1983.
3. Алфьоров Ж.І. Фізика і Життя. СПб., 2000.
4. Копаєв Ю.В. Лауреати Нобелівської премії 2000 р. по фізиці - Ж. І. Алфьоров, Г. Кремер, Дж.Кілбі / / Природа. 2001. № 1. С.3-7.
5. Craford MG / / MRS Bull. 2000. V.25. № 10. P.27-31.
6. Берг А., Дін П. Світлодіоди / Пер. з англ. під ред. А. Е. Юновіча. М., 1979.
7. Алфьоров Ж.І. / / Фізика і техніка напівпровідників. 1998. Т.32. № 1. С.3-18.
8. Nakamura S., Fasol G. The blue Laser Diode; GaN based Light Emitters and Lasers. Heidelberg, 1997.
9. Nakamura S.et al. / / Jap. J. Appl. Phys. Part II. 1999. V.38. № 7a. P.3976.
10. Amano H., Kito M., Hiramatsu K., Akasaki I. / / Jap. J. Appl. Phys. 1989. V.28. P.L2112-2114.
11. Group III Nitride Semiconductor Compounds: Physics and Applications / Ed. B. Gil. Oxford, 1998.