1   2
Ім'я файлу: Болгарин ПБВ-01 лр2 - не зачтено.docx
Розширення: docx
Розмір: 1456кб.
Дата: 22.04.2020
скачати
Пов'язані файли:
Практична робота.docx
topref.ru-133925.doc
Grazovska_magistr.pdf

Рецензия на лабораторную работу № 2

Выполнил:слушатель МУЦПС СибГУТИБолгарин Богдан Иванович

Проверил: старший преподаватель кафедры физики СибГУТИ А. И. Стрельцов.

Дата и время проверки: 22.04.2020 1:37:38.
Заключение: работа не зачтена.
Рекомендации:измерения и расчеты, выполненные с ошибками, необходимо доработать. Замечания в тексте отчёта. В случае затруднений обратитесь ко мне за консультацией по электронному адресу netphantom.office@gmail.com Пользование консультацией преподавателя не влияет на оценку по лабораторной работе.

Прошу не изменять и не удалять сделанные при проверке замечания и сообщения об ошибках. Это ускорит повторную проверку Вашей работы.

Так выделяются несущественные замечания и подсказки.

Так выделяются сообщения об ошибках.

Министерство связи и массовых коммуникаций Российской Федерации (Минкомсвязь РФ)

Федеральное государственное образовательное бюджетное учреждение высшего профессионального образования «Сибирский государственный университет телекоммуникаций и информатики» (ФГОБУ ВПО «СибГУТИ»)

Межрегиональный учебный центр переподготовки специалистов (МУЦПС)







Отчет по лабораторной работе № 2

«Измерение удельного заряда электрона

методом магнетрона»





Разработчик: ст. преподаватель кафедры

физики СибГУТИ Стрельцов А. И.







Выполнил: студент группы ПБВ-01

Болгарин Богдан Иванович

Вариант: 4

Новосибирск


2020

Лабораторная работа № 2
Измерение удельного заряда электрона методом магнетрона
Цель работы:


  1. Ознакомиться с законами движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях.

  2. Измерить удельный заряд электрона с помощью цилиндрического магнетрона.



Основные теоретические сведения
Электромагнитное поле представляет собой структурную форму материи, являющуюся переносчиком электромагнитного взаимодействия. Электромагнитное взаимодействие физических тел является одним из четырёх фундаментальных взаимодействий, существующих в природе. Электромагнитное поле состоит из двух составляющих: электрического поля, физические свойства которого были нами подробно изучены в ходе выполнения лабораторной работы № 1, и магнитного поля, изучением которого мы займёмся сейчас.

Магнитное поле – это структурная форма материи, посредством которой в природе осуществляется магнитное взаимодействие физических тел. Так же, как и электрическое поле, магнитное поле обладает рядом физических свойств и параметров:

  1. Магнитное поле создаётся движущимися электрическими зарядами. Никаких особых магнитных зарядов в природе не существует.

  2. Магнитное поле способно оказывать силовое воздействие на движущиеся электрические заряды, тем самым позволяя себя обнаружить. На покоящиеся электрические заряды магнитное поле не действует.

  3. Поле является объективной реальностью, то есть, его существование не зависит от наших знаний о нем. Обладая достаточными знаниями, мы можем создать приборы, способные обнаружить и использовать это поле.


Основными параметрами магнитного поля являются его напряженность и индукция.

Индукция магнитного поля – это физическая величина, равная отношению силы, действующей на движущийся электрический заряд со стороны магнитного поля, к величине этого заряда и скорости его движения:
(1)
Таким образом, индукцию магнитного поля можно считать его силовым параметром. Индукция – величина векторная, её направление определяется из соотношения
(2)
согласно которому три вектора образуют правую тройку. Тогда направление вектора магнитной индукции можно определить по любому из мнемонических правил:


  1. «Правило левой руки». Если четыре пальца левой руки направить по вектору скорости движения положительного заряда, а большой палец – по направлению силы, действующей на этот заряд со стороны магнитного поля, то вектор магнитной индукции будет входить в ладонь.

  2. «Правило правого винта (буравчика)». Если правый винт заставить двигаться поступательно вдоль вектора силы, действующей на движущийся положительный заряд со стороны магнитного поля, то вектор магнитной индукции будет направлен по касательной к окружности, описываемой рукояткой буравчика, в сторону, совпадающую с направлением вращения.

Использование правила левой руки для определения направления вектора магнитной индукции иллюстрируется рисунком 1.


Рисунок 1. Применение правила левой руки для определения направления вектора магнитной индукции
Рисунок 2. Применение правила правого винта для определения направления вектора магнитной индукции
Единицей индукции магнитного поля в системе СИ является тесла (Тл).

Графически распределение индукции магнитного поля принято изображать с помощью магнитных силовых линий.

Силовая линия магнитного поля – это геометрическая кривая, в каждой точке которой вектор индукции магнитного поля направлен к ней по касательной (рисунок 3). Силовые линии магнитного поля всегда замкнуты, что подтверждает отсутствие в природе магнитных зарядов.




Рисунок 3. Силовые линии магнитных полей, создаваемых различными источниками: а) постоянным дугообразным магнитом; б) прямолинейным длинным проводником с током; в) круговым витком с током
Число силовых линий, приходящихся на единичную перпендикулярную к ним площадь поверхности, характеризует абсолютную величину индукции магнитного поля: чем гуще расположены силовые линии, тем больше величина магнитной индукции.

Напряжённость магнитного поля – это физическая величина, также являющаяся силовым параметром магнитного поля. Определяется напряженность магнитного поля уравнением
(3)
где - магнитная постоянная, - относительная магнитная проницаемость среды. В системе СИ напряженность магнитного поля измеряется в амперах, делённых на метр: (А/м). Напряжённость магнитного поля связана с его индукцией одним из материальных уравнений системы Максвелла для электромагнитного поля:
(4)
Если в некоторой точке магнитное поле создано одновременно несколькими движущимися зарядами (или токами), то результирующее значение индукции или напряженности может быть вычислено с использованием принципа суперпозиции полей: результирующая индукция (напряженность) магнитного поля равна векторной сумме индукций (напряженностей) полей, создаваемых каждым из имеющихся движущихся зарядов (токов):
(5)
Для случаев, когда магнитное поле создано сложной конфигурацией движущихся зарядов (токов), его можно рассчитать при помощи закона Био – Савара – Лапласа:
или (6)
согласно которому индукция магнитного поля, созданного проводником с током, пропорциональна силе тока, текущего по этому проводнику, обратно пропорциональна квадрату расстояния от проводника до точки наблюдения и зависит от свойств среды, в которой создаётся поле.

В скалярной форме закон Био – Савара – Лапласа записывается так:
или (7)
Значение закона Био – Савара – Лапласа заключается в том, что с его помощью можно рассчитать индукцию или напряженность магнитного поля, созданного сколь угодно сложной конфигурацией движущихся зарядов (токов).

Рассмотрим движение заряженной частицы в электромагнитном поле. Уравнение движения такой частицы представляет собой второй закон Ньютона, в правой части которого стоит полная сила Лоренца:
(8)
где - радиус-вектор электрона, - его масса, - заряд, - скорость движения электрона, - напряжённость электрического поля, - индукция магнитного поля.

Траектория движения заряженной частицы в электромагнитном поле существенно зависит от величины её удельного заряда – отношения заряда частицы к её массе. Уравнение траектории электрона можно получить из решения уравнения (8), но даже в случае цилиндрической симметрии это уравнение не имеет решения в аналитическом виде. В нашей лабораторной работе будет исследоваться движение электронов в скрещенных под прямым углом электрическом и магнитном полях ( ).

Выясним характер движения электронов в магнетроне. В электрическом поле на электрон действует сила Кулона , вынуждающая его двигаться с ускорением в направлении, противоположном вектору напряжённости электрического поля. Эта сила совершает работу, которая идёт на изменение кинетической энергии электрона, то есть, изменяет скорость движения электрона по величине. Скорость электронов может быть найдена из закона сохранения энергии:
(10)
где - ускоряющее напряжение. Начальная скорость электрона полагается здесь равной нулю. В магнитном поле на движущийся электрон действует сила Лоренца , направленная перпендикулярно скорости электрона. Эта сила не совершает механической работы над электроном, а только изменяет направление вектора скорости и вынуждает электрон двигаться с центростремительным ускорением по окружности. В нашей модели предполагается, что скорость движения частицы перпендикулярна индукции магнитного поля ( ). Применяя второй закон Ньютона, получим:

(11)
Отсюда выразим радиус окружности, по которой станет двигаться электрон:
(12)

В нашей лабораторной работе движение электронов в электромагнитном поле будет исследоваться с помощью электровакуумного прибора – магнетрона.

Рисунок 4. Устройство лабораторного магнетрона Рисунок 5. Анодный блок промышленного магнетрона
Простейший лабораторный магнетрон представляет собой электровакуумный диод, помещенный внутрь цилиндрического соленоида (рисунок 4). Промышленные магнетроны имеют более сложное устройство с несколькими анодами, объёмными резонаторами, встроенными обмотками или постоянными магнитами для создания магнитного поля и мощной системой охлаждения анодного блока (рисунки 5 и 7). Такие приборы преимущественно используются для генерации электромагнитного излучения СВЧ-диапазона в различных областях его применения.



Рисунок 6. Расположение полей в магнетроне Рисунок 7. Внешний вид промышленного магнетрона

При нагревании катода лампы с его поверхности начинают вылетать электроны. Это явление называется термоэлектронной эмиссией. Эмитированные электроны движутся к аноду во взаимно-перпендикулярных электрическом и магнитном полях (рисунок 6). Электрическое поле создается между катодом и анодом магнетрона источником анодного напряжения, а магнитное поле – соленоидом (цилиндрической катушкой) с током, внутри которого и находится вакуумный диод. Таким образом, электроны могут двигаться внутри цилиндрического объёма, ограниченного анодом электронной лампы.

Постоянный ток в обмотке соленоида создает магнитное поле, оказывающее влияние на траекторию движения электронов посредством силы Лоренца (рисунок 8):

  1. в отсутствии магнитного поля сила Лоренца не действует и электроны движутся от катода к аноду преимущественно по прямой линии;

  2. при наложении слабого магнитного поля траектории движения электронов начинаются искривляться под действием силы Лоренца, но пока ещё все электроны долетают до анода;

  3. у величивая индукцию магнитного поля, можно получить ситуацию, когда электрон, двигаясь по криволинейной траектории, едва коснётся анода и возвратится на катод. При этом анодный ток ещё существует - его называют критическим анодным током магнетрона;

  4. при дальнейшем увеличении магнитной индукции электроны, отклоняемые силой Лоренца, возвращаются на катод, не достигая анода, и анодный ток быстро убывает до нуля.


Рисунок 8. Траектории движения электронов в лабораторном магнетроне в зависимости от величины индукции магнитного поля (вектор магнитной индукции направлен «от нас» перпендикулярно плоскости рисунка
Криволинейная траектория движения электрона в магнитном поле с критическим значением индукции напоминает окружность, радиус которой для электрона вблизи анода приблизительно равен половине радиуса анода:
(13)
где значение скорости электрона в соответствии с формулой (10) равно
(14)
где - напряжение на аноде магнетрона, являющееся для электрона ускоряющим напряжением. - критическое значение индукции магнитного поля, при котором траектории движения искривляются настолько, что уже не касаются анода (рисунок 8в).

Таким образом, если известна индукция критического магнитного поля при определенном анодном напряжении, то из формул (13) и (14) можно рассчитать удельный заряд электрона:
(15)
Для вычисления удельного заряда электрона по формуле (15) нужно, задавая величину анодного напряжения, найти критическое значение индукции магнитного поля.

В данной работе измеряется ток соленоида, с которым однозначно связано значение индукции магнитного поля внутри магнетрона. Из закона Био – Савара – Лапласа (7) для длинного соленоида (у которого длина много больше диаметра) имеем:
(16)
где - число витков, - длина соленоида, - ток в цепи соленоида, - магнитная постоянная, - относительная магнитная проницаемость среды. Так как движение электронов происходит в вакууме, то . Относительная магнитная проницаемость среды показывает, во сколько раз напряжённость поля в вакууме отличается от напряжённости поля в среде.

В результате подстановки (16) в (15) окончательная расчетная формула для удельного заряда электрона принимает вид:
(17)
Т еоретическая зависимость анодного тока от индукции магнитного поля в соленоиде для идеального магнетрона приведена на рисунке 9 пунктирной линией. Здесь же сплошной линией изображена реальная зависимость. Пологий спад анодного тока обусловлен следующими причинами: влиянием краевых эффектов, неоднородностью магнитного поля, некоаксиальностью электродов, падением напряжения вдоль катода, разбросом по скоростям эмитированных электронов и т. п. Разумно предположить, что критическое значение индукции магнитного поля соответствует максимальной скорости изменения анодного тока.
  1   2

скачати

© Усі права захищені
написати до нас