УДК 537. 87. 872
Основи безвихорової електродинаміки.
Кузнєцов Ю.М.
Частина 2. Поздовжні електромагнітні хвилі.
Поширення ідеї симетрично-фізичних переходів на полеволновой процес дозволяє припустити освіта інших електромагнітних властивостей у більш симетричною ЕМХ.
Наводиться опис підтверджує експерименту і схем випромінюючих
пристроїв.
Пропонується трактування світлового діапазону поздовжніх ЕМХ.
Симетрійного-фізичний перехід в полеволновом процесі.
Видимий симетрія об'єктів і природних явищ є прояв властивостей матеріального світу. Одне з цих властивостей полягає в тому, що з однакових об'єктів можна скласти більш симетричне освіту.
Як випливає з аналізу центрально-симетричною магнітостатики [1] стаціонарні магнітні поля здатні до сімметрізірующему накладенню, супроводжуваного переходом від циркуляційного властивості до потенційного в загальному магнітному полі.
Друга частина рукопису присвячена викладу розуміння автором результату сімметрізірующего накладення полів хвильового процесу.
Дві однакові поперечні електромагнітні хвилі (ЕМХ) накладаються противофазно так, що вектори електричного і магнітного полів утворюють в результаті геометричні нуль-вектори по всьому періоду загального полеволнвого процесу.
Автором пропонується наступна теоретична інтерпретація того, що відбувається.
З одного боку, при накладенні полів двох ЕМХ їх сумарна електромагнітна енергія в інші форми не переходить. Загальний полеволновой процес зберігає свою реальність.
З іншого боку, геометричні нуль-вектори теоретично свідчать про відсутність у поля загальною ЕМХ вихідних поляризаційних (поперечних) і структурних (вихрових) властивостей. Взаємної компенсації електричного і магнітного векторів тотожне зникнення всіх властивостей поля, що реєструються в досвіді.
З урахуванням першого пункту ніяк не можна погодиться з тим, що освіта нуль-векторної ситуації супроводжується наданням полеволновому процесу статусу неспостережний в принципі. Ненаблюдаемость об'єкта у фізиці заборонена
При протифазному накладення двох однакових ЕМВ, що утворюються в теоретичному описі геометричні нуль-вектори, свідчать не про взаємну
компенсації накладаються електромагнітних полів, що порушувало б принцип збереження енергії, а лише їх вихідні властивостей.
Теоретично описується лише розчищення місця для інших властивостей. Але не для інших взагалі, а для належать тієї ж сутності.
Математично коректні нуль-вектори з фізичної точки зору ірраціональні. Зважаючи на свою непридатність для теоретичного опису електромагнітного поля, неминуча їх заміна іншими математичними величинами. Цим актом відображається неминучість введення нові фізичні властивості.
Як заміну підходять модулі взаємно скомпенсіровавщіхся векторів.
Модулі не можуть бути виведені з знову будується теоретичної моделі, оскільки вони продовжують описувати в ній локальну щільність збереглася польовий енергії. У використанні вихідних скалярних модулів вбачається акт наслідування колишнього електромагнітного якості.
Спектр інших своїх же властивостей замість компенсували гранично обмежений.
Крім розімкнутих силових ліній замість замкнутих, крім поздовжнього полеволноового процесу замість поперечного в природі нічого іншого не відомо.
Наявного набору достатньо для вирішення суперечності між ірраціональністю нуль-векторної польовий ситуацією і реальністю сумарного полеволнового процесу. Немає причини звертатися до екзотичних ідеям.
Конкретна заміна математичних величин і наповнюють їх фізичних властивостей здійснюється в ході побудови математичної моделі безвихорової електродинаміки [2].
У науці про симетрії є чотири основних правила, охавтивающіх всі відомі природні явища [3].
Вихровий електромагнітне поле з взаємно ортогональними векторами
Явища, описувані ставленням трьох векторів, характеризуються правилом гіроскопа.
Безвихорової електромагнітне поле підкоряється четвертого Правила - правилом масштабу, яке характеризує всі природні явища, описувані добутком вектора на скаляр.
Згідно математичної моделі [2], у вільному просторі і в плосковолновом наближенні вектори напруженості електричного і магнітного полів поздовжньої ЕМХ взаємно колінеарні і ортогональні площини її фронту
.
Лучеподобний вектор S однозначно задає в (1) поздовжню орієнтацію пов'язаним з ним електричному й магнітному векторах. Скалярні складові є наслідок запозичення модулів векторів від відповідних геометричних нуль-векторів.
Пропонується скалярні компоненти графічно відображати у вигляді геометричного нуль-вектора, виконуючи наступне правило для знаків. При розбіжних векторах - позитивний, при сходяться - негативний.
Те ж і для центрально-симетричних струмів. Розбіжним еквівалентний позитивний умовний магнітний заряд (m ≡ ir). Збіжним - негативний.
Вихрова ЕМХ займає в 4-мірному просторі-часі дві поперечні просторові координати. Вільними для польових компонент напруженості безвихорової ЕМХ залишаються одна просторова (поздовжня) і тимчасова (скалярна) координати, які вона і займає.
Тому безвихорової ЕМХ слід було б називати поздовжньо-скалярної. Автор дотримується спрощеного варіанту.
Досвідчена реєстрація електричних властивостей в умовах нуль-векторного полеволнового освіти.
У виконаних автором дослідах перевірялося властивість безвихорової електричного поля не наводити ЕРС в замкнутому електропровідниками.
На рис 1 показана схема першої серії дослідів.
Спочатку порушувана генератором 1 звичайна поперечно-векторна ЕМХ розлучається
на дві рівні частини (S 1 = S 2) так, що синфазні вектори напруженості обох полів у них рівні і однаково направлені (Е 1 = Е 2, Н 1 = Н 2).
Потім обидві частини зводяться синфазно по всьому хвильовому періоду в загальну звичайну вихрову ЕМВ, що володіє тими ж властивостями полів, що і її складові ЕМХ.
Реєстрація перевіряється ефекту здійснювалася за допомогою використання пристрою 2, що є коаксіальним вставним ділянкою з увелченним по відношенню до кабелю діаметром. Збільшений хвилепровідий обсяг дозволяв розташувати в
зазначеному пристрої многовітковий замкнутий електропровідниками, з'єднаний з
цифровим вольтметром 3. Факт проходження загальної ЕМХ через пристрій 2 контролювався цифровим амперметром 4.
У першій серії дослідів звичайна загальна поперечно-векторна ЕМХ наводила електрорушійну силу в замкнутому провіднику своїм вихровим електричним полем.
Було визначено коефіцієнт зв'язку між наводимой ЕРС і струмом в кінці кабелю.
1 3 2 4
S = E х Н Н 2 Е 2
Н 1 + Н 2
Е 1 + Е 2
Рис.1
На рис.2 показана схема другої серії дослідів.
1 3 2 4
Н 2 Е 2 Н 2 Е 1 + Е 2 = 0
S 1 + S 2 ¹ 0
Рис.2
Від попередньої вона відрізняється тим, що парою двох разнодлінних кабелів (розрізняються на довжину напівхвилі) розлучені частини зводяться противофазно по всьому періоду в загальну ЕМВ, теоретично характеризується в суммирующем кабелі електричним і магнітним нуль-векторами.
Експериментально підтвердилося очікувана зміна польового властивості. У другій серії дослідів наводимая в замкнутому електропровідниками ЕРС істотно не зі-
гласовивалась (в 3 ... 5 разів) з раніше встановленими коефіціетом зв'язку між ЕРС і струмом в кінці підсумовуючого кабелю.
Внаслідок освіти в системі коаксіальних кабелів стоячій ЕМХ взаємна компесація польових векторів у суммирующем кабелі була не повною. Тому практи-
но в суммирующем кабелі поряд з поздовжніми було деяку кількість (15% ... 35%) поперечних ЕМХ.
У разі часткової нуль-векторної польовий ситуації загальна електромагнітна енергія переноситься поперечними і поздовжніми ЕМВ, що займали в просторі-
часу чотири координати. Якщо комбіновані ЕМХ входить в резонансний контур, то утворений в замкнутому контурі замкнутий струм ініціює рассімметрізацію поздовжньої складової. Силові лінії слідом за струмом замикаються.
Наприклад, при установці між телевізійним кабелем і телевізором фазосмещающей вставки з двох разнодлінних коаксіальних кабелів, що розрізняються на довжину напівхвилі шостого каналу, не спостерігається помітного зменшення сигналу, або його вико-
каженія, як на шостому каналі, так і на інших, які споживають комбіновані поздовжньо-поперечні ЕМХ.
Схема коаксіальних кабелів другого досліду є основою пристрою для випромінювання поздовжніх ЕМХ. Необхідно лише замість амперметра під'єднати до вільного кінця підсумовуючого кабелю діелектричний стрижневою випромінювач для виведення загальної ЕМХ у відкритий простір.
Замість разнодлінних кабелів доцільно застосувати фазовращающее електронний пристрій, що дозволить отримувати комбіновані поздовжньо-поперечні ЕМХ з активно змінюваною векторною діаграмою.
Для випромінювання сантиметрового діапазону замість коаксіальних кабелів слід використовувати систему з трьох хвилеводів (Мал.3).
Е 2
Рис.3
На рис.3 виділена активна складова загального електромагнітного поля. Реактивні складові у вигляді падаючих на стінки хвилеводу і відбитих від них ЕМХ умовно виокремити.
Відомий полуволновой вібратор з U-коліном модернізується таким чином (Рис.5).
Рис.5
Застосовуваний в ньому відрізок коаксіального кабелю довжиною у три чверті хвилі замінюється на п'ять четверте.
Разнозарядние і односпрямовані струми в плечах вихідного вібратора в модернізованому заміняться на однозарядні і протвонаправленние. Враховуючи принцип збереження електричних зарядів, випромінювач необхідно скласти з двох синфазно разнозарядних пар вібраторних плечей.
Відстань між плечима і їх просторова орієнтація визначається поставленими цілями.
Синфазно центрально-симетричні струми в парі півхвильових вібраторів аналогічні стаціонарним струмів в парі рамок, що використовувалися в дослідах з потенційним магнітним полем.
Замість стрижнів можна застосувати напівдиск, в яких центрально-симетричні струми стають осьовими.
Світловий діапазон поздовжніх ЕМХ не виходить за рамки універсального пояснення утворення інших властивостей у тієї ж природної сутності, що змінює свою геометричну симетрії.
Симетрійного-фізичний перехід діє і в мікросвіті. Як приклад наведемо явище надпровідності. При примусовому русі електронів в провіднику під впливом ЕРС частина їх кінетичної енергії перетворюється в тепло, кількість якої пропорційно омічний опір.
В охолодженому до критичної температури провіднику утворюються пов'язані пари електронів (Куперовська пари), вектори механічних моментів яких утворюють геометричний нуль-вектор. Ці пари набувають іншого властивість, яка обумовлює ефект надпровідності.
Кантовой механіки дається своє пояснення явища надпровідності. Симетрійного-фізичне тлумачення з ним не конкурує, а лише доповнює його.
Передбачається, що фотони так само можуть об'єднуватися в нуль-векторні пари за аналогією з куперовских, набуваючи при цьому інші властивості.
Відзначимо, що в теорії Салама - Паті традиційний фотон представляється як результат певного накладення векторних глюонної полів. У рамках ідеї про сіммет-
аварійно-фізичних переходах природно припущення про можливість теоретичного синтезування нуль-спінового фотона за умови нуль-векторного результату накладення глюонної векторів.
Для всебічного аналізу подвійності симетрії і властивостей світла необхідно створити теоретичну базу - відповідну нуль-векторним фотонам квантову електродинаміку.
У принциповому плані можливе безпосереднє випромінювання нуль-векторного фотона атомом при перехід електрона між центрально-симетричними S-орбиталями без інверсії його спінового механічного моменту.
Досвідчена реєстрація нуль-векторних фотонів вимагає освоєння фіксованих фотохімічних, або фотолюмінесцентних реакцій, що активізується зворотним процесом-викиданням подовжнім фотоном непереворачіваемого електрона з одного
S-орбіталі на іншу (вищу), внаслідок чого атом стає хімічно активним.
Передбачається, що «поздовжні фотони» маються на лазерному пучку і в сонячному промінні. Їх можна відокремити від звичайних двома, або трьома парами поляризаційних пластин (турмаліновим, або з ісландського шпату). Реєструвати слід по тепловому нагріванню ними тонкої алюмініувой пдастінкі.
Ідея симетрійного - фізичних переходів дозволила з єдиних позицій логічно обгрунтувати можливість існування в природі потенційного магнітного поля, безвихорової виду електромагнітної індукції, поздовжніх ЕМВ, нуль-векторних фотонів.
Виконано ряд дослідів, які, на думку автора, дають практичні підтвердження отриманих логічних висновків.
Висловлюється надія на залучення професійного підхід до експериментального встановленню істинності, або помилковості пропонованої безвихорової електродинаміки.
У разі позитивного результату відкриються перспективи наукового і практичного використання поздовжніх і комбінованих поздовжньо-поперечних ЕМХ у всьому частотному діапазоні. У тому числі - і в світловому.
Література
1. Кузнєцов Ю. М. безвихорової электродинамика.Часть1.Потенциальное магнітне поле.
2. Кузнєцов Ю.Н. Безвихорової электродинамика.Часть3.Математическая модель.
3. Желудов І. С. Фізика кристалів і симетрія. М., «Наука», 1987 р.