Провідникові матеріали

[ виправити ] текст може містити помилки, будь ласка перевіряйте перш ніж використовувати.

скачати

1. Електропровідність металів

Класична електронна теорія металів представляє твердий провідник у вигляді системи, що складається з вузлів кристалічної решітки іонної, всередині якої знаходиться електронний газ з колективізованих (вільних) електронів. У вільний стан від кожного атома металу переходить від одного до двох електронів. До електронного газу застосовувалися уявлення і закони статистики звичайних газів. При вивченні хаотичного (теплового) і направленого під дією сили електричного поля руху електронів був виведений закон Ома. При зіткненнях електронів з вузлами кристалічної решітки енергія, накопичена при прискоренні електронів в електричному полі, передається металевій основі проводчіка, внаслідок чого він нагрівається. Розгляд цього питання привело до висновку закону Джоуля - Ленца. Таким чином, електронна теорія металів дала можливість аналітично описати і пояснити знайдені раніше експериментальним шляхом основні закони електропровідності і втрат електричної енергії в металах. Виявилося можливим також пояснити і зв'язок між електропровідністю і теплопровідністю металів. Крім того, деякі досліди підтвердили гіпотезу про електронний газі в металах, а саме:

1. При тривалому пропусканні електричного струму через ланцюг, що складається з одних металевих провідників, не спостерігається проникнення атомів одного металу в іншій.

2. При нагріванні металів до високих температур швидкість теплового руху вільних електронів збільшується, і найбільш швидкі з них можуть вилітати з металу, переборюючи сили поверхневого потенційного бар'єру.

3. У момент несподіваної зупинки швидко рухався провідника відбувається зміщення електронного газу за законом інерції в напрямку руху. Зміщення електронів призводить до появи різниці потенціалів на кінцях загальмованого провідника, і стрілка підключається до них вимірювального приладу відхиляється за шкалою.

4. Досліджуючи поведінку металевих провідників у магнітному полі, встановили, що внаслідок викривлення траєкторії електронів в металевій платівці, вміщеній в поперечне магнітне поле, з'являється поперечна ЕРС і змінюється електричний опір провідника.

Однак було виявлено і суперечності деяких висновків теорії з досвідченими даними. Вони складалися в розбіжності температурної залежності питомого опору, що спостерігається на досвіді і, що випливає з положень теорії; у невідповідності теоретично отриманих значень теплоємності металів досвідченим даним. Видимий теплоємність металів менше теоретичної і така, як ніби електронний газ не поглинає теплоту при нагріванні металевого провідника. Ці протиріччя вдалося подолати, розглядаючи деякі положення з позицій квантової механіки. На відміну від класичної електронної теорії в квантовій механіці приймається, що електронний газ в металах при звичайних температурах знаходиться в стані виродження. У цьому стані енергія електронного газу майже не залежить від температури, тобто тепловий рух майже не змінює енергію електронів. Тому на нагрів електронного газу теплота не витрачається, що й виявляється при вимірюванні теплоємності металів. У стан, аналогічне звичайним газам, електронний газ приходить при температурі порядку тисяч кельвінів. Представляючи метал як систему, в якій позитивні іони скріплюються шляхом вільного рухаються, легко зрозуміти природу всіх основних властивостей металів: пластичності, ковкості, хорошою теплопровідності і високої електропровідності.

2. Властивості провідників

До найважливіших параметрами, які характеризують властивості провідникових матеріалів, відносяться:

  1. питома провідність g або зворотна їй величина - питомий опір r;

  2. температурний коефіцієнт питомого опору ТК r або a r;

  3. коефіцієнт теплопровідності g т;

  4. контактна різниця потенціалів і термоелектрорушійної сила (термо - ЕРС);

  5. робота виходу електронів з металу;

  6. межа міцності при розтягуванні s р і відносне подовження перед розривом D l / l.

Питома провідність і питомий опір провідників. Зв'язок щільності струму J (в амперах на квадратний метр) і напруженості електричного поля (у вольтах на метр) у провіднику дається відомою формулою:

J = g E.

(Диференціальна форма закону Ома); тут g (У ​​Сіменс на метр) параметр провідникового матеріалу, званий його питомою провідністю: відповідно до закону Ома у металевих провідників не залежить від напруженості електричного поля Е при зміні останньою в досить широких межах. Величина r = 1 / g, зворотній питомої провідності і звана питомим опором, для має опір R провідника довжиною l з постійним поперечним перерізом S обчислюється за формулою:

r = RS / l (2-2).

Питомий опір вимірюється в ом - метрах. Для вимірювання r провідникових матеріалів дозволяється користуватися позасистемною одиницею Ом × мм 2 / м; очевидно, що дріт з матеріалу довжиною 1 м з поперечним перерізом 1 мм 2 має опір в омах, чисельно дорівнює r матеріалу в Ом × мм 2 / м.

Діапазон значень питомого опору r металевих провідників (при нормальній температурі) досить вузький: від 0,016 для срібла і до приблизно 10 мкОм × м для железохромоалюмініевих сплавів, тобто він займає всього три порядки. Питома провідність металевих провідників згідно класичної теорії металів може бути виражена таким чином:

g = (e 2 n 0 l) / (2 mv T) (2-3).

де е - заряд електрона; n 0 - число вільних електронів в одиниці об'єму металу; l - середня довжина вільного пробігу електрона між двома зіткненнями з вузлами решітки; т - маса електрона; v T - середня швидкість теплового руху вільного електрона в металі.

Перетворення виразу (2-3) на основі положень квантової механіки призводить до формули:

g = K 0 2 / 3 l (2-4).

де K - чисельний коефіцієнт; інші позначення - колишні.

Для різних металів швидкості хаотичного теплового руху електронів v T (при певній температурі) приблизно однакові. Незначно різняться також і концентрації вільних електронів п 0 (наприклад, для міді та нікелю це розходження менше 10%). Тому значення питомої провідності у (або питомого опору r) в основному залежить від середньої довжини вільного пробігу електронів у даному провіднику l, яка, у свою чергу, визначається структурою провідникового матеріалу. Всі чисті метали з найбільш правильної кристалічної гратами характеризуються найменшими значеннями питомого опору; домішки, спотворюючи грати, призводять до збільшення r. До такого ж висновку можна прийти, виходячи з хвильової природи електронів. Розсіювання електронних хвиль відбувається на дефектах кристалічної решітки, які співмірні з відстанню близько чверті довжини електронної хвилі. Порушення менших розмірів не викликають помітного розсіювання хвиль. У металевому провіднику, де довжина хвилі електрона близько 0,5 нм, мікродефекти створюють значне розсіювання, що зменшує рухливість електронів, і, отже, призводить до зростання r матеріалу.

Рис. 2-1. Залежність питомого опору r міді від температури

Температурний коефіцієнт питомого опору металів. Число носіїв заряду (концентрація вільних електронів) в металевому провіднику при підвищенні температури практично залишається незмінним. Однак внаслідок посилення коливань вузлів кристалічної решітки із зростанням температури з'являється все більше і більше перешкод на шляху спрямованого руху вільних електронів під дією електричного поля, тобто зменшується середня довжина вільного пробігу електрона l. зменшується рухливість електронів і, як наслідок, зменшується питома провідність металів і зростає питомий опір (рис. 2-1). Іншими словами, температурний коефіцієнт питомого опору металів, (кельвін в мінус першого ступеня) позитивний.

TK r = a r = (1 / r) (d r / dT) (2-5)

Згідно з висновками електронної теорії металів значення a r., Чистих металів у твердому стані повинні бути близькі до температурного коефіцієнту розширення ідеальних газів, тобто 1 / 273 »0,0037 К -1. При зміні температури у вузьких діапазонах на практиці допустима кусково-лінійна апроксимація залежності r (Т); в цьому випадку беруть, що

r 2 = r 1 [1 + a r (T 2-T 1)] (2-6)

де r 1, і r 2 - питомі опору провідникового матеріалу при температурах Т 1, і T 2, відповідно (при цьому T 2> Т 1);

a r - так званий середній температурний коефіцієнт питомого опору даного матеріалу в діапазоні температур від Т 1, до Т 2.

Зміна питомого опору металів при плавленні. При переході з твердого стану в рідкий у більшості металів спостерігається збільшення питомої опору r, як це видно, наприклад, для міді, з рис. 2-1, проте у деяких металів r при плавленні зменшується. Питомий опір збільшується при плавленні у тих металів, у яких при плавленні збільшується обсяг, тобто зменшується щільність, і, навпаки, у металів, зменшують свій об'єм при плавленні, - галію, вісмуту, сурми r зменшується.

Питомий опір сплавів. Як вже вказувалося, домішки, і порушення правильної структури металів збільшують їх питомий опір. Значне зростання r спостерігається при сплаву двох металів у тому випадку, якщо вони утворюють один з одним твердий розчин, тобто при (затвердження спільно кристалізуються, і атоми одного металу входять в кристалічну решітку іншого.

Теплопровідність металів. За передачу теплоти через метал в основному відповідальні ті ж вільні електрони, які визначають і електропровідність металів і кількість яких в одиниці об'єму металу дуже велике. Тому, як правило, коефіцієнт теплопровідності g T металів набагато більше, ніж коефіцієнт теплопровідності діелектриків. Очевидно, що за інших рівних умов, чим більше питома електрична провідність у металу, тим більше повинен бути і його коефіцієнт теплопровідності. Легко також бачити, що при підвищенні температури, коли рухливість електронів у металі і відповідно його питома провідність g зменшуються, відношення коефіцієнта теплопровідності металу до його питомої провідності g T / g має зростати. Математично це виражається законом Відеман - Франца - Лоренца:

g T / g = Lo T (2-7)

де Т-термодинамічна температура, К; Lo-число Лоренца, рівне

Lo = (p 2 k 2) / (3 e 2) (2-8)

Підставляючи в формулу (2-8) значення постійної Больцмана k = 1,38 × 23 жовтень Дж / ​​К і заряду електрона е = 1,6 × 10 -19 Кл, отримуємо Lo = 2,45 × 10 -8 B 2 K 2 .

Термоелектрорушійної сила. При зіткненні двох різних металевих провідників між ними виникає контактна різниця потенціалів. Причина появи цієї різниці потенціалів полягає у відмінності значень роботи виходу електронів з різних металів, а також у тому, що концентрація електронів, а, отже, і тиск електронного газу в різних металів і сплавів можуть бути неоднаковими. З електронної теорії металів слід, що контактна різниця потенціалів між металами А і В дорівнює

U AB = U B - U A + (kT / e) ln (n 0A / n 0B) (2-9)

де U A і U B - потенціали дотичних металів; n 0 A і n 0 B - концентрації електронів у металах А і В; k - постійна Больцмана; e - абсолютна величина заряду електрона.

Якщо температури «спаїв» однакові, то сума різниці потенціалів в замкнутому ланцюзі дорівнює нулю. Інакше йде справа, коли один з спаїв має температуру T 1, а інший - температуру Т 2 (рис. 2-2).

Рис. 2-2. Схема термопари

У цьому випадку між спаями виникає термо - ЕРС, рівна

U = (k / e) (T 1 - T 2) ln (n 0A / n 0B) (2-10)

Що можна записати у вигляді

U = y (T 1 - T 2) (2-11)

де y - постійний для даної пари провідників коефіцієнт термо-ЕРС, тобто термо-ЕРС повинна бути пропорційна різниці температур спаїв.

Температурний коефіцієнт лінійного розширення провідників. Цей коефіцієнт, цікавий не тільки при розгляді роботи різних сполучених матеріалів у тієї або іншої конструкції (можливість розтріскування або порушення вакуум-щільного з'єднання зі склом, керамікою при зміні температури тощо). Він необхідний також і для розрахунку температурного коефіцієнта електричного опору дроти

TK R = A R = a r - A l (2-12).

3. Матеріали високої провідності

Мідь. Переваги міді, що забезпечують їй широке застосування як провідникового матеріалу, наступні:

  1. малий питомий опір (з усіх матеріалів тільки срібло має дещо меншу питомий опір, ніж мідь);

  2. досить висока механічна міцність;

  3. задовільна в більшості випадків стійкість по відношенню до корозії (мідь окислюється на повітрі навіть в умовах високої вологості значно повільніше, ніж, наприклад, залізо, інтенсивне окислення міді відбувається тільки при підвищених температурах);

  4. добре обробляється (мідь прокочується в листи, стрічки і простягається в дріт, товщина якої може бути доведена до тисячних часток міліметра);

  5. відносна легкість пайки та зварювання.

Мідь отримують найчастіше шляхом переробки сульфідних руд. Після декількох плавок руди і обжигов з інтенсивним дуттям мідь, призначена для електротехніки, обов'язково проходить процес електролітичної очищення. Отримані після електролізу катодні пластини міді переплавляють у болванки масою 80-90 кг, які прокочують і простягають у вироби потрібного поперечного перерізу. При виготовленні дроту болванки спершу піддають гарячої прокатки в так звану катанку діаметром 6,5-7,2 мм; потім катанку протравлюють в слабкому розчині сірчаної кислоти, щоб видалити з її поверхні оксид міді СuО, що утворюється при нагріванні, а потім вже простягають без підігріву в дріт потрібних діаметрів - до 0,03-0,02 мм.

Стандартна мідь, у відсотках по відношенню до питомої провідності якої іноді висловлюють питомі провідності металів і сплавів, у відпаленому стані при 20 ° С має провідність 58 МСМ / м, тобто r = 0,017241 мкОм × м. Тверду мідь вживають там, де треба забезпечити особливо високу механічну міцність, твердість і опірність стирання (для контактних проводів, для шин розподільних пристроїв, для колекторних пластин електричних машин та ін). М'яку мідь у вигляді дротів круглого і прямокутного перерізу застосовують головним чином як струмопровідних жил кабелів і обмотувальних проводів, де важлива гнучкість і пластичність (не повинна пружинити при згині), а не міцність. Мідь є порівняно дорогим і дефіцитним матеріалом. Тому вона повинна витрачатися дуже економно. Відходи міді на електротехнічних підприємствах необхідно ретельно збирати; важливо не змішувати їх з іншими металами, а також з менш чистою (не електротехнічної) міддю, щоб можна було ці відходи переплавити і знову використовувати в якості електротехнічної міді. Мідь як провідникової матеріал все ширше замінюється іншими металами, особливо алюмінієм.

Сплави міді. В окремих випадках крім чистої міді як провідникового матеріалу застосовуються її сплави з оловом, кремнієм, фосфором, берилієм, хромом, магнієм, кадмієм. Такі сплави, що носять назву бронз, при правильно підібраному складі мають значно більш високі механічні властивості, ніж чиста мідь: s р бронз може бути 800-1200 МПа і більше. Бронзи широко застосовують для виготовлення струмопровідних пружин і т. п. Введення в мідь кадмію при порівняно малому зниження питомої провідності значно підвищує механічну міцність і твердість. Кадмієві бронзу застосовують для контактних проводів і колекторних пластин особливо відповідального призначення. Ще більшої механічної міцністю володіє берилієва бронза (s р - до 1350 МПа). Сплав міді з цинком - латунь - має досить високим відносним подовженням перед розривом при підвищеному в порівнянні з чистою міддю межі міцності при розтягуванні. Це дає латуні технологічні переваги перед міддю при обробці штампуванням, глибокої витяжкою і т. п. Відповідно до цього латунь застосовують в електротехніці для виготовлення всіляких струмопровідних деталей.

Алюміній є другим за значенням (після міді) провідниковим матеріалом. Це найважливіший представник так званих легких металів (тобто металів з ​​щільністю менше 5 Мг / м 3); щільність литого алюмінію близько 2,6, а Прокачаний - 2,7 Мг / м 3. Таким чином, алюміній приблизно в 3,5 рази легше міді. Температурний коефіцієнт розширення, питома теплоємність і теплота плавлення алюмінію більше, ніж міді. Внаслідок високих значень питомої теплоємності і теплоти плавлення для нагріву алюмінію до температури плавлення та переведення у розплавлене стан потрібна велика витрата теплоти, ніж для нагріву і розплавлювання такої ж кількості міді, хоча температура плавлення алюмінію нижче, ніж міді.

Алюміній має зниженими в порівнянні з міддю властивостями - як механічними, так і електричними. При однакових перетині й довжині електричний опір алюмінієвого проводу більше, ніж мідного, в 0,028:0,0172 = 1,63 рази. Отже, щоб отримати алюмінієвий дріт такого ж електричного опору, як і мідний, потрібно взяти його перетин в 1,63 рази більшим, тобто діаметр повинен бути в »1,3 рази більше діаметра мідного дроту. Звідси зрозуміло, що якщо обмежені габарити, то заміна міді алюмінієм утруднена. Якщо ж порівняти за масою два відрізки алюмінієвого та мідного проводів однієї довжини і одного й того ж опору, то виявиться, що алюмінієвий дріт хоча і товщі мідного, але легше його приблизно в два рази: 8,9 / (2,7 × 1, 63) »2.

Тому для виготовлення проводів однієї і тієї ж провідності при даній довжині алюміній вигідніше міді в тому випадку, якщо тонна алюмінію дорожче тонни міді не більше ніж у два рази. Дуже важливо, що алюміній менш дефіцитний, ніж мідь.

Для електротехнічних цілей використовують алюміній, що містить не більше 0,5% домішок, марки А1. Ще більш чистий алюміній марки АВОО (не більше 0,03% домішок) застосовують для виготовлення алюмінієвої фольги, електродів і корпусів оксидних конденсаторів. Алюміній найвищої чистоти АВОООО має вміст домішок, що не перевищує 0,004%. Різні домішки в різній мірі знижують питому провідність g алюмінію. Добавки Ni, Si, Zn або Fe при утриманні їх 0,5% знижують y відпаленого алюмінію не більше ніж на 2-3%. Помітніше дію надають домішки З u, Ag і Mg, при тому же масовій змісті знижують v алюмінію на 5-10%. Дуже сильно знижують g алюмінію добавки Ti і Мп.

Прокатка, протяжка і відпал алюмінію аналогічні відповідним операціям над міддю. З алюмінію може прокочуватися тонка (до 6-7 мкм) фольга, яке застосовується як електродів паперових і плівкових конденсаторів.

Алюміній дуже активно окислюється і покривається тонкою оксидною плівкою з великим електричним опором. Ця плівка оберігає алюміній від подальшої корозії, але створює велике перехідний опір в місцях контакту алюмінієвих проводів і робить неможливою пайку алюмінію звичайними методами. Для паяння алюмінію застосовуються спеціальні пасти-припої або використовуються ультразвукові паяльники. У місцях контакту алюмінію і міді можлива гальванічна корозія. Якщо область контакту піддається дії вологи, то виникає місцева гальванічна пара з досить високим значенням ЕРС, причому полярність цієї пари така, що на зовнішній поверхні контакту струм йде від алюмінію до міді і алюмінієвий провідник може бути сильно зруйнований корозією. Тому місця з'єднання мідних провідників з алюмінієвими повинні ретельно захищатися від зволоження (покриттям лаками і тому подібними способами).

Іноді, наприклад, для заміни свинцю в захисних кабельних оболонках, використовується алюміній з вмістом домішок не більше 0,01% (замість 0,5% для звичайного провідникового алюмінію).

Такий особливо чистий алюміній порівняно зі звичайним більш м'який і пластичний і притому володіє підвищеною стійкістю по відношенню до корозії.

Алюмінієві сплави мають підвищену механічну міцність. Прикладом такого сплаву є альдрей, що містить 0,3-0,5% Mg, 0,4-0,7% Si і 0,2-0,3% Fe (решта А l). Високі механічні властивості альдрей набуває після особливої ​​обробки (загартування катанки - охолодження у воді при температурі 510-550 ° С волочіння і наступна витримка при температурі близько 150 ° С). У альдрее утворюється з'єднання Mg 2 Si, який повідомляє високі механічні властивості сплаву; при зазначеній вище тепловій обробці досягається виділення MgOSi з твердого розчину і переведення його в тонкодисперсної стан.

Рис. 3-1. Залежність повного перерізу сталеалюмінієвого проводу марки АС (крива 1), перетину сталевого сердечника (крива 2) і активного електричного опору (при частоті 50 Гц) одиниці довжини проводу (крива 3) від зовнішнього діаметра проводу D

Сталеалюміневий провід, широко застосовуваний в лініях електропередачі, представляють собою сердечник, звита та з сталевих жив і обвитий зовні алюмінієвим дротом. У проводах такого типу механічна міцність визначається головним чином сталевим сердечником, а електрична провідність - алюмінієм. Збільшений зовнішній діаметр сталеалюміневого проводу в порівнянні з мідним на лініях передачі високої напруги є перевагою, тому що зменшується небезпека виникнення корони внаслідок зниження напруженості електричного поля на поверхні дроту. На рис. 3-1 наведено деякі характеристики сталеалюміневого проводу марки АС.

Залізо (сталь) як найбільш дешевий і доступний метал, що володіє до того ж високою механічною міцністю, представляє великий інтерес для використання в якості провідникового матеріалу. Однак навіть чисте залізо має значно більш високу порівняно з міддю і алюмінієм питомий опір r (близько 0,1 мкОм-м); значення r сталі, тобто заліза з домішкою вуглецю та інших елементів, ще вище.

При змінному струмі в сталі, як у феромагнітному матеріалі помітно позначається поверхневий ефект, тому відповідно до відомими законами електротехніки активний опір сталевих провідників змінному струму вище, ніж постійному струмі. Крім того, при змінному струмі в сталевих провідниках з'являються втрати потужності на гістерезис. Як провідникового матеріалу зазвичай застосовується м'яка сталь із вмістом вуглецю 0,10-0,15%, що має межу міцності при розтягуванні s р = 700-750 МПа, відносне подовження перед розривом D l / l = 5-8% і питому провідність g , в 6-7 разів меншу в порівнянні з міддю. Таку сталь використовують як матеріал для проводів повітряних ліній при передачі невеликих потужностей. У подібних випадках застосування стали може виявитися досить вигідним, тому що при малій силі струму перетин дроту визначається не електричним опором, а його механічною міцністю.

Сталь як провідникової матеріал використовується також у вигляді шин, рейок трамваїв, електричних залізниць (включаючи «третій рейок» метро) та ін Для сердечників сталеалюміневих проводів повітряних ліній електропередачі (див. вище) застосовується особливо міцний сталевий дріт, що має а р = 1200-1500 МПа і D l / l = 4-5%. Звичайна сталь має малою стійкістю до корозії: навіть при нормальній температурі, особливо в умовах підвищеної вологості, вона швидко іржавіє; при підвищенні температури швидкість корозії різко зростає. Тому поверхня сталевих проводів повинна бути захищена шаром більш стійкого матеріалу. Зазвичай для цієї мети застосовують покриття цинком. Безперервність шару цинку перевіряється опусканням зразка проводу в 20%-ний розчин мідного купоросу, при цьому на оголеною сталі в місцях дефектів оцинковки відкладається мідь у вигляді червоних плям, помітних на загальному сіруватому тлі оцинкованої поверхні дроту. Залізо має високий температурний коефіцієнт питомого опору. Тому тонку залізну дріт, вміщену для захисту від окислення в балон, заповнений воднем чи інших хімічних неактивним газом, можна застосовувати в бареттера, тобто в приладах, що використовують залежність опору від сили струму, що нагріває вміщену в них дротик, для підтримання сталості сили струму при коливаннях напруги.

Біметал. У деяких випадках для зменшення витрат кольорових металів у провідникових конструкціях вигідно застосовувати так званий провідникової біметал. Це сталь, покрита зовні шаром міді, причому обидва метали з'єднані один з одним міцно і безперервно по всій поверхні їхнього зіткнення. Для виготовлення біметалу застосовують два способи: гарячий (сталеву болванку ставлять у форму, а проміжок між болванкою і стінками форми заливають розплавленої міддю; отриману після охолодження біметалічну болванку піддають прокатці і протяжці) і холодний, або електролітичний. Холодний спосіб забезпечує рівномірність товщини мідного покриття, але вимагає значної витрати електроенергії; крім того, при холодному способі не забезпечується настільки міцне зчеплення шару міді зі сталлю, як при гарячому способі.

Рис. 3-2. Шари десятикратного ослаблення для різних матеріалів в залежності від енергії квантів випромінювання

Біметал має механічні та електричні властивості, проміжні між властивостями суцільного мідного і суцільного сталевого провідника того ж перетину; міцність біметалу більше, ніж міді, але електрична провідність менше. Розташування міді в зовнішньому шарі, а стали всередині конструкції, а не навпаки, дуже важливо: з одного боку, при змінному струмі досягається більш висока провідність всього проводу, в цілому, з іншого - мідь захищає розташовану під нею сталь від корозії. Біметалева дріт випускається зовнішнім діаметром від 1 до 4 мм вмістом міді не менше 50% повної маси дроту. Значення Стор (з розрахунку на повний переріз дроту) повинно бути не менше 550-700 МПа, а D l / l не більше 2%. Опір 1 км біметалевого дроту постійному струму (при 20 ° С) залежно від діаметру від 60 (при 1 мм) до 4 Ом / км (при 4 мм).

Таку дріт застосовують для ліній зв'язку, ліній електропередачі і т.п. З провідникового біметалу виготовляються шини для розподільних пристроїв, смуги для рубильників і різні струмопровідні частини електричних апаратів.

Захисні властивості стали від випромінювань високої енергії наведено на рис. 3-2.

Література

  1. Боородіцкій Н.П. Електротехнічні матеріали. - Л.: Вища школа, 1985

  2. Провідникові матеріали / Под ред. Л.Ш. Казарновського. - М.: Енергія, 1970

  3. Методичні розробки до курсів "Конструкційні Матеріали" та "Матеріалознавство" / За ред. А.А. Клипіна. - М.: Видавництво МАІ, 1993

  4. Навчальний посібник до лабораторних робіт з металознавства. / Под ред. О.Х. Фаткулліна. - М.: Видавництво МАІ

Додати в блог або на сайт

Цей текст може містити помилки.

Фізика та енергетика | Лекція
73.1кб. | скачати


Схожі роботи:
Матеріали
Конструкційні матеріали 2
Деревні матеріали
Напівпровідникові матеріали
Абразивні матеріали
Лакофарбові матеріали
Матеріали в будівництві
Лакофарбові матеріали 2
Будівельні матеріали
© Усі права захищені
написати до нас
Рейтинг@Mail.ru